Zitterbewegung

El Zitterbewegung (del alemán "Bewegung", 'movimento' y "zitter" 'tremuloso, tembloroso') es un movimiento de vibración ultrarápido alrededor de la trayectoria clásica de una partícula cuántica, específicamente de los electrones y otras partículas de spín 1/2, que obedecen la ecuación de Dirac.

Descubrimiento

La existencia de dicho movimiento fue propuesta inicialmente por Erwin Schrödinger en 1930 como resultado del análisis del movimiento de paquetes de onda que son solución de la ecuación relativista de Dirac.

El resultado de ese análisis sugería que los electrones de dichos paquetes tenían un movimiento vibratorio a la velocidad de la luz alrededor de su trayectoria. Así además del movimiento observado a lo largo de su trayectoria existía una vibración perpendicular en torno a la trayectoria observada de amplitud minúscula y difícilmente detectable. La frecuencia angular de este movimiento era $2E/\hbar \approx 2mc^2/\hbar\,$, que es aproximadamente 1.6×10²¹ Hz. Siendo la amplitud algo más grande para electrones lentos y dada por la longitud de onda Compton que es del orden de 10×10^-10 cm.

Derivación

La ecuación de Schrödinger dependiente del tiempo:

$\hat{H} \psi (\mathbf{x},t) = i \hbar \frac{\partial\psi}{\partial t} (\mathbf{x},t) \,\!$

Donde $\hat{H}$ es el hamiltoniano de Dirac para un electrón en el espacio libre.

$\hat{H} = \left(\alpha_0 mc^2 + \sum_{j = 1}^3 \alpha_j p_j \, c\right) \,$

implica que cualquier operador Q obedece la ecuación;:

$-i \hbar \frac{\partial \hat{Q}}{\partial t}(t)= \left[ \hat{H}, \hat{Q} \right]\,$

En particular, la dependencia temporal del operador de posición viene dada por:

$\hbar \frac{\partial \hat{x}_k}{\partial t} (t)= i\left[ \hat{H} , \hat{x}_k \right] = \hat{\alpha}_k \,$

La ecuación anterior muestra que el oerador $\hat{\alpha}_k$ puede interpretarse como la componente k-ésima de un "operador velocidad". Por otra parte la dependencia temporal del operador velocidad viene dada por:

$\hbar \frac{\partial \hat{\alpha_k}}{\partial t}(t)= i\left[ \hat{H} , \hat{\alpha_k} \right] = 2i\hat{p}_k- 2i\hat{\alpha_k}\hat{H} \,$

Ahora, puesto que ambos $p_k\,$ y $H\,$ no dependen del tiempo, la ecuación anterior puede ser integrada fácilmente dos veces para encontrar la dependencia explícita del tiempo del operador posición:

$x_k(t) = x_k(0) + c^2 p_k H^{-1} t + {1 \over 2 } i \hbar c H^{-1} ( \alpha_k (0) - c p_k H^{-1} ) ( e^{-2 i H t / \hbar } - 1 ) \,$

donde $x_k(t)\,$ es el operador posición en el tiempo $t\,$. La expresión resultante consiste en una posición inicial, un movimiento proporcional al tiempo, y un término que representa una inesperada "oscilación" cuya amplitud es igual a la longitud de onda Compton. Ese término oscilatorio es el llamado "Zitterbewegung".

Véase también

• Efecto Casimir
• Efecto Lamb
• Electrodinámica estocástica: El Zitterbewegung es explicado frecuentemente como la interacción de una partícula clásica con las fluctuaciones electromagnéticas del vacío.
• Teoría de Barut-Zanghi, una teoría clásica relativsta de los electrones dotados de espín, que da lugar a una ecuación tipo Dirac no lineal.

Referencia

Bibliografía

• E. Schrödinger, Über die kräftefreie Bewegung in der relativistischen Quantenmechanik ("Sobre el movimiento libre en la mecánica cuántica relativística"), Berliner Ber., pp. 418-428 (1930); Zur Quantendynamik des Elektrons, Berliner Ber, pp. 63-72 (1931)
• A. Messiah, Quantum Mechanics Volume II, Chapter XX, Section 37, pp. 950-952 (1962)

Enlaces externos

• The Zitterbewegung Interpretation of Quantum Mechanics, una explicación alternativa a la interferencia de estados de energía positiva y negativa.
• Zitterbewegung in New Scientist